Федеральный надзор России по ядерной и радиационной безопасности

(Госатомнадзор России)

РУКОВОДСТВА ПО БЕЗОПАСНОСТИ

Утверждено Постановлением

Госатомнадзора России

от 17 декабря 2001 г.

№ 14

МЕТОДИКА НЕЙТРОННОГО КОНТРОЛЯ НА ВНЕШНЕЙ
ПОВЕРХНОСТИ КОРПУСОВ ВОДО-ВОДЯНЫХ
ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ РЕАКТОРОВ АЭС

 

РБ-018-01

 

Введена в действие

с 1 марта 2002 г.

 

 

Москва 2001

 

Руководство по безопасности «Методика нейтронного контроля на внешней поверхности корпусов водо-водяных энергетических реакторов АЭС» предназначено для экспериментальной проверки расчетных методов, используемых для определения прогнозных данных о флюенсе быстрых нейтронов в критических точках корпусов водо-водяных энергетических реакторов, и может быть использовано для обоснования радиационной нагрузки корпуса реактора ВВЭР в целях проверки обоснованности заявленного срока службы.

Настоящее руководство разработано с целью реализации требований Норм расчета на прочность оборудования и трубопроводов атомных энергетических установок (ПНАЭ Г-7-002-86), Правил устройства и безопасной эксплуатации оборудования и трубопроводов атомных энергетических установок (ПНАЭ Г-7-008-89).

Документ выпускается впервые.

Документ разработан специалистами НТЦ ЯРБ Госатомнадзора России Бородкиным Г.И., Хренниковым Н.Н., Столбуновым А.Ю., Фединой Л.Е. при участии специалиста ЦМИИ ГНМЦ «ВНИИФТРИ» Григорьева Е.И. и профессора МИФИ Трошина В.С.

 

 

СОДЕРЖАНИЕ

Список сокращений и основных обозначений

АЭС - атомная электрическая станция

ВВЭР - водо-водяной энергетический реактор

МВИ - методика выполнения измерений

ППН - плотность потока нейтронов, нейтр./(см²´с)

ППП - пик полного поглощения

ТВС - тепловыделяющая сборка

Ф - скорость накопления флюенса нейтронов, нейтр./(см²´с)

Aⁱ_EOI - активность в i-м нейтронно-активационном детекторе, приведенная на конец облучения и на одно ядро, Бк/ядро

Е - энергия нейтронов, МэВ

Р - интегральный по энергии флюенс нейтронов, нейтр./см²

Р - уровень доверительной вероятности

Термины и определения

Детектор-монитор - нейтронно-активационный детектор, облучаемый совместно с другими детекторами или наборами детекторов, результаты измерений которого используются для приведения результатов измерений разных детекторов к одинаковым условиям облучения по пространственной переменной (например, для учета пространственной градиента поля быстрых нейтронов).

Детекторы флюенса нейтронов - нейтронно-активационные детекторы, которые облучаются длительное время (например, в течение кампании работы реактора) и период полураспада продукта реакции которых сравним со временем облучения.

История мощности реактора - фиксируемое во времени изменение полной тепловой мощности реактора относительно номинального значения.

Нейтронный контроль - определение отклика детекторов флюенса нейтронов на основе измерений их активности и последующая расчетно-экспериментальная оценка интегральных по времени характеристик поля нейтронов (флюенса, скорости накопления флюенса).

Отклик детектора - функционально зависимая от характеристик поля нейтронов характеристика облученного детектора (например, число реакций за время облучения или средняя за время облучения скорость реакции под действием нейтронов).

Скорость накопления флюенса быстрых нейтронов Ф - средняя за время накопления флюенса быстрых нейтронов (например, время кампании или облучения) ППН, приведенная к номинальному уровню тепловой мощности реактора.

1. Общие положения

1.1. Настоящее руководство по безопасности «Методика нейтронного контроля на внешней поверхности корпусов водо-водяных энергетических реакторов АЭС» (далее - РБ) разработано с целью реализации требований Норм расчета на прочность оборудования и трубопроводов атомных энергетических установок (ПНАЭ Г-7-002-86), Правил устройства и безопасной эксплуатации оборудования и трубопроводов атомных энергетических установок (ПНАЭ Г-7-008-89).

1.2. РБ содержит методику нейтронного контроля, предназначенную для экспериментальной проверки расчетных методов, используемых для определения прогнозных данных о флюенсе быстрых нейтронов в критических точках корпусов реакторов типа ВВЭР.

1.3. РБ определяет порядок и методические условия проведения измерений активности и отклика детекторов флюенса нейтронов, а также методические условия для расчетно-экспериментальной оценки флюенса, скорости накопления флюенса и спектральных характеристик поля нейтронов с использованием нейтронно-активационных детекторов, устанавливаемых на внешней поверхности корпусов ВВЭР действующих АЭС. Контролируемый энергетический диапазон нейтронов определяется его значимостью с точки зрения радиационного повреждения стали корпуса реактора и сравнения с расчетными результатами.

1.4. РБ применимо к действующим реакторам АЭС типа ВВЭР-440 и ВВЭР-1000.

1.5. РБ может быть использовано для обоснования радиационной нагрузки корпуса реактора ВВЭР в целях проверки обоснованности заявленного срока службы.

2. Основные принципы организации облучения детекторов флюенса нейтронов на внешней поверхности корпусов ВВЭР

2.1. Принципы размещения детекторов у корпуса реактора и их облучения

Для размещения детекторов на внешней поверхности корпуса используется специальное облучательное устройство. Его устанавливают в свободном от штатного измерительного оборудования пространстве воздушного зазора. Размеры зазора позволяют разместить устройство с детекторами так, чтобы исключалось их влияние на работу оборудования и систем реактора во время эксплуатации. Поскольку РБ рекомендует проведение разовых измерений (за время одной кампании работы реактора), облучательное устройство не создает помех при проведении регламентных профилактических работ в зазоре, так как должна предусматриваться легкая установка и снятие его во время открытия доступа к зазору.

Рекомендуемые способы, порядок установки и снятия устройства, размещения детекторов на устройстве описаны в приложении 1 (рекомендуемом). Пространственный диапазон размещения детекторов определяется конкретной задачей на конкретном реакторе.

3. Метод нейтронного контроля и основные объекты метрологического обеспечения нейтронно-активационных измерений на корпусах ВВЭР

3.1. Экспериментальный метод, заложенный в основу нейтронного контроля, - метод нейтронно-активационных измерений. Согласно этому методу, нейтронно-активационные детекторы (или детекторы флюенса нейтронов) облучаются в поле нейтронов. В детекторах происходит реакция активации или деления под действием нейтронов.

После окончания облучения измеряют наведенную активность в детекторе. По результатам измерений определяют отклик детектора - число реакций за время облучения или средняя за время облучения скорость реакции. Значения отклика детекторов являются первичной величиной для сравнения с расчетными данными.

Значения числа реакций или скоростей реакций могут использоваться для расчетно-экспериментальной оценки характеристик поля нейтронов - флюенса и скорости накопления флюенса нейтронов. Методом такой оценки применительно к нейтронному контролю за корпусом ВВЭР может быть метод эффективных пороговых сечений, метод восстановления спектра нейтронов или метод сравнения с расчетными скоростями реакций.

3.2. Особенности нейтронного контроля за корпусами ВВЭР, которые должны учитываться при выборе детекторов и обработке результатов измерений:

• облучение детекторов длится, как правило, в течение всей кампании работы реактора (около 300 сут.);

• активность детекторов измеряют через некоторое время после окончания облучения (примерно через неделю или более);

• температура среды во время облучения до 300 °С;

• значительный гамма-фон во время облучения;

• история мощности реактора может иметь сложный непрогнозируемый вид, зависимый от эксплуатационного режима;

• с использованием реакторных данных существует возможность расчета многогрупповых спектров нейтронов и гамма-квантов в любой точке корпуса и околокорпусного пространства.

3.3. Применяемые в данном методе нейтронного контроля средства измерений и методики должны быть метрологически обеспечены. В соответствии с особенностями метода нейтронно-активационных измерений выделены три вида объектов метрологического обеспечения:

• регламентированный набор нейтронно-активационных детекторов и облучательное устройство;

• специализированная радиометрическая установка на основе гамма-спектрометра с методикой выполнения измерений активности облученных детекторов;

• типовая методика определения отклика детекторов и контролируемых характеристик нейтронного поля по измеренной активности детекторов.

В разделах 4, 5 и 6 рассматриваются требования к указанным объектам.

4. Требования к нейтронно-активационным средствам измерений

4.1. Нейтронно-активационные средства измерений, применяемые при нейтронном контроле за корпусами ВВЭР, включают:

• регламентированный набор нейтронно-активационных детекторов с измерительной оснасткой;

• облучательное устройство.

4.2. Допускается использование стандартизованных нейтронно-активационных детекторов. Детекторы могут представлять собой диски с предпочтительным диаметром 3 или 10 мм.

Аттестованные характеристики детекторов - число ядер нуклида-мишени, масса (или массовая толщина) детектора; массовая толщина по нуклиду-мишени для детекторов по реакции (n,g). Детекторы должны быть проверены на отсутствие мешающих примесей. Погрешность числа ядер должна составлять 1 - 4 % (уровень доверительной вероятности Р принят равным 0,95).

Допускается применение нестандартизованных детекторов после аттестации их в установленном порядке.

4.3. Типы детекторов в наборе подбираются согласно требованиям конкретной задачи из реакций активации, перечень которых дан в приложении 2 (рекомендуемом).

Допускается расширение перечня по мере освоения новых реакций, чувствительных к контролируемому диапазону энергии нейтронов от 0,1 до 10 МэВ. Рекомендуется в набор детекторов включать реакции, чувствительные к тепловым нейтронам.

Характеристики, представленные в табл. П2-1 ¸ П2-3, рекомендуется использовать при планировании экспериментов.

4.4. Измерительная оснастка в сборке представляет собой различные капсулы-держатели и кадмиевые экраны, предназначенные для размещения набора детекторов в облучательном устройстве.

Состав сборки, геометрия заполнения, маркировка и другие сведения документируются в протоколе облучения.

4.5. Облучательное устройство предназначено для фиксации сборок при облучении. Рекомендации по облучательному устройству приведены в приложении 1.

4.6. Необходимая информация о подготовке и проведении облучения детекторов должна быть представлена в протоколе облучения. Она должна включать: сведения о формировании сборок детекторов согласно пункту 4.4; геометрию размещения сборок в облучательном устройстве; геометрию размещения устройства на корпусе реактора; данные о времени облучения и истории мощности реактора за время облучения; значения аттестованных характеристик детекторов, необходимых для последующей обработки результатов (могут быть даны ссылки на литературные источники, содержащие эти данные).

5. Требования к средствам и методике измерения активности детекторов

5.1. Нейтронно-активационные детекторы (или детекторы флюенса нейтронов) после облучения представляют собой источники фотонного излучения. Характеристики схем распада радионуклидов-продуктов реакций активации и деления приведены в приложении 2.

5.2. Активность облученных детекторов следует измерять на специализированной радиометрической установке (далее - установка) на основе гамма-спектрометра, аттестованной в установленном порядке.

Установка должна включать следующие обязательные элементы:

• гамма-спектрометр;

• контрольный источник;

• МВИ.

Дополнительно установка может комплектоваться специализированными эталонными мерами активности для реализации метода замещения, если это предусмотрено МВИ. Все элементы установки должны иметь эксплуатационную документацию и действующие свидетельства на комплектующие источники, представляемые вместе с установкой при ее аттестации.

5.3. Гамма-спектрометр может включать один или несколько измерительных трактов, собранных на основе спектрометрических сцинтилляционных или полупроводниковых детекторов, удовлетворяющих потребностям измерений активности источников согласно пункту 5.1.

Типичная погрешность измерений внешнего гамма-излучения от облученных детекторов должна составлять 3 - 5 % (уровень доверительной вероятности Р принят равным 0,95).

5.4. Контрольный источник гамма-излучения предназначен для проверки сохранности аттестованных характеристик установки. Активность источника должна быть оптимальна по загрузочным характеристикам измерительного тракта. Энергия, используемая для контроля гамма-линий, должна соответствовать середине рабочего энергетического диапазона, а конструкция источника должна быть рассчитана на длительное интенсивное использование. Контрольный источник должен быть аттестован в установленном порядке.

5.5. Методика выполнения измерений активности облученных детекторов может реализовывать следующие три способа.

5.5.1. Первый способ основан на применении гамма-спектрометра, отградуированного по эффективности регистрации фотонов в рабочем диапазоне энергии, характерном для излучения продуктов реакций активации рекомендованной номенклатуры. Эффективность регистрации задана для условий точечного источника, размещенного на фиксированном расстоянии от кристалла детектора, в виде зависимости от энергии фотонов e(Е). В этом случае экспериментально определяемая величина - скорость счета импульсов в ППП энергии измеряемых фотонов S_j - связана с активностью соотношением:

                                                    (1)

где e(Е_j) - значение эффективности для энергии Е_j, взятое из зависимости e(Е);

h_j - абсолютная интенсивность фотонов с энергией Е_j для измеряемого радионуклида;

С_р - поправки на неидентичность детектора и точечного источника.

5.5.2. Второй способ основан на использовании дискретной чувствительности e_ij, измеряемой в (имп/с)/Бк. Дискретная чувствительность задана для энергии фотонов Е_j от радионуклида типа «i» и связывает измеряемую активность A_i со скоростью счета S_ij в ППП от фотонов с энергией Е_j:

.                                                            (2)

При использовании этого способа автоматически исключается погрешность за счет аппроксимации e(Е) и погрешность h_j, присутствующие в первом способе, а также поправка на каскадное суммирование.

5.5.3. Третий способ связан с применением специализированных эталонных мер активности гамма-источников, имитирующих облученные детекторы по типу радионуклида и его конструкции. Измерения выполняют путем сравнения детектора и меры на компараторе - гамма-спектрометре, а в качестве параметра сравнения используют соответствующие скорости счета импульсов S_j в ППП:

                                                       (3)

где A_е - активность эталонной меры на момент измерения.

5.6. При разработке методики и метрологическом исследовании установки необходимо определить все возможные факторы отличия измеряемого образца от условий градуировки и указать способы определения соответствующих поправок С_р или их конкретные значения. Основными факторами, требующими учета в поправках С_р, являются:

• отличие диаметра и толщины измеряемого детектора от градуировочного источника (или эталонной меры и детектора);

• каскадное суммирование фотонов;

• возможные эффекты от примесных излучений (например, инициированное характеристическое излучение в детекторе из ниобия).

5.7. Методика выполнения измерений активности нейтронно-активационных детекторов на конкретной установке должна соответствовать ГОСТ Р8.563-96 «ГСИ. Методики выполнения измерений» и содержать:

• назначение и область применения;

• принцип (способ) измерения;

• описание счетных образцов (нейтронно-активационных детекторов);

• краткое описание установки;

• описание системы регламентированных характеристик установки для реализации методики;

• правила подготовки и выполнения измерений, включая контрольные измерения;

• способ и алгоритм обработки спектрограммы;

• перечень поправок и способы их определения;

• соотношения для определения суммарной погрешности активности для уровня доверительной вероятности 0,95;

• требования к оформлению результата;

• требования к квалификации работников.

Допускаются ссылки на стандартизованные методики или прошедшие метрологическую экспертизу частные методики и правила, а также допускается возможность изложения отдельных положений методики в виде приложений.

Метрологическая экспертиза и аттестация МВИ проводятся в установленном порядке.

5.8. Детальные результаты измерения активности детекторов регистрируются в рабочих протоколах. Для последующей обработки результатов должен быть оформлен Сводный протокол измерения активности детекторов, в котором указаны маркировка детектора, измеренная активность А, ее погрешность и значение активности детектора, приведенное на конец его облучения А₀:

,                                                              (4)

где t_Е - время выдержки от конца облучения до начала измерения активности;

l - постоянная распада продукта реакции активации.

6. Требования к типовой методике определения отклика детекторов и оценки характеристик нейтронного поля

6.1. Типовая методика определения отклика детекторов и оценки характеристик нейтронного поля регламентирует способ определения отклика детекторов и контролируемых нейтронных величин по результатам нейтронно-активационных измерений вблизи корпуса реактора ВВЭР набором детекторов флюенса.

6.2. Методика предполагает наличие информации об истории мощности реактора и оценки изменения за время облучения локальной ППН в месте облучения детектора относительно полной тепловой мощности (истории локальной мощности), а также данных об изменении температуры теплоносителя на входе в реактор за время облучения.

6.3. Методика предполагает наличие расчетной или полученной другими способами (например, экспериментами на макетах) информации о спектре нейтронов и гамма-квантов в месте облучения детектора (например, в многогрупповом приближении).

6.4. Исходной экспериментальной информацией для последующей обработки и вычислений по данной методике является активность в нейтронно-активационном детекторе, приведенная на конец облучения А₀, сведения о которой занесены в Сводный протокол согласно пункту 5.8.

6.5. Типовая методика определения отклика детекторов и оценки характеристик нейтронного поля приведена в приложении 3 (рекомендуемом).

6.6. Результатом реализации методики должен быть Сводный протокол, куда заносятся результаты определения отклика детекторов и оценки характеристик нейтронного поля. Обязательной величиной, приведенной в Сводном протоколе, должна быть активность детекторов Aⁱ_EOI, приведенная на конец облучения и на одно ядро нуклида-мишени, с оцененной погрешностью для Р, равной 0,95.

7. Рекомендации по использованию результатов измерений для проверки обоснований флюенса быстрых нейтронов в критических точках корпуса ВВЭР

7.1. Флюенс быстрых нейтронов в критических точках корпуса ВВЭР может быть получен из расчетов переноса нейтронов. Экспериментальные данные, полученные в точках на внешней поверхности корпуса, могут быть использованы для сравнения с расчетными данными, полученными для этих же точек.

7.2. Для проверки обоснований расчетного флюенса в критических точках корпуса рекомендуется использовать экспериментальные данные, полученные на внешней поверхности корпуса, по возможности вблизи критических точек (например, для ВВЭР-440 - напротив азимутального максимума флюенса быстрых нейтронов на уровне сварного шва № 4; для ВВЭР-1000 - напротив высотного и азимутального максимумов флюенса быстрых нейтронов).

7.3. В качестве экспериментального результата рекомендуется использовать активности Aⁱ_EOI, приведенные на конец облучения и на одно ядро. Следует проводить сравнение как абсолютных значений, так и относительных пространственных распределений активностей детекторов-мониторов.

7.4. При анализе обоснований флюенса или скорости накопления флюенса быстрых нейтронов, соответствующих эффективной пороговой энергии конкретного детектора Е_эфф.j, рекомендуется использовать отношение:

,                                                        (5)

характеризующее степень отклонения расчета от эксперимента.

Приложение 1

(рекомендуемое)

Порядок установки и снятия облучательного устройства, способы и схемы размещения детекторов за корпусами ВВЭР

П1.1. Расположение детекторов относительно реактора

Наборы детекторов флюенса нейтронов упаковывают в капсулы или контейнеры, которые прикрепляют к облучательному устройству. Это устройство, например, может содержать две необходимые компоненты - азимутальную и вертикальную штанги. Установку и снятие устройства проводят на остановленном реакторе, обычно во время планово-предупредительного ремонта, связанного с перегрузкой топлива. Облучение детекторов, как правило, длится в течение кампании работы реактора. Экспериментальное устройство может быть изготовлено в виде рамы или креста. Азимутальная штанга может представлять жесткую дугу окружности с рекомендуемым обхватом угла в 60°. Вертикальная штанга должна позволять размещать детекторы по всей высоте активной зоны. Количество вертикальных и азимутальных штанг в устройстве устанавливают, исходя из потребностей в решении конкретной задачи на конкретном реакторе. Капсулы и облучательное устройство рекомендуется изготавливать из алюминия или его сплавов (дюралюминия).

Количество наборов детекторов и детекторов-мониторов, а также их расположение относительно реактора выбирают исходя из решения конкретной задачи. Наборы детекторов рекомендуется устанавливать напротив критической точки корпуса и, в частности, в каждом предполагаемом, исходя из расчета, азимутальном максимуме и минимуме, высотном максимуме и на уровне сварного шва. Детекторы-мониторы рекомендуется устанавливать не реже чем через 3? по азимуту и не реже чем через 30 см по высоте.

Каждый набор детекторов флюенса нейтронов рекомендуется заключать в кадмиевый экран толщиной 0,5 мм. Для оценки кадмиевого отношения для детекторов тепловых нейтронов рекомендуется выбрать поле нейтронов с предполагаемым малым градиентом флюенса (например, поле по высоте вблизи центра активной зоны). Как минимум, один набор таких детекторов рекомендуется не помещать в кадмиевый экран, а располагать на расстоянии 10 см от набора, покрытого кадмием.

Каждый набор должен содержать детектор-монитор. Для определения эффекта возмущения нейтронного поля материалом контейнера или окружения детектора детекторы-мониторы можно размещать как внутри контейнера, так и снаружи, а при необходимости также в любых важных точках окружения детектора.

П1.2. Способы и порядок установки и снятия облучательного устройства у корпуса ВВЭР

Рекомендуются два технологических способа установки облучательного устройства у корпуса ВВЭР.

Первый способ условно назван способом верхней установки. В зоне входных патрубков теплоносителя к околокорпусным конструкциям, прилегающим к корпусу, крепят гибкий металлический тросик. Он должен выдерживать груз массой примерно 20 кг в течение длительного (около года) времени. Тросик опускают вниз до днища корпуса. Верхний конец устройства прикрепляют к этому тросику в радиационно безопасной зоне, находящейся в районе днища корпуса. Облучательное устройство подтягивают вверх и подвешивают на заранее определенной высоте. Нижний конец устройства крепят к полу подреакторного пространства (ВВЭР-1000) или к специальным конструкциям в зоне днища корпуса (ВВЭР-440). Прилегание к корпусу обеспечивают специальными распорками. Провисание конструкции от теплового расширения устраняют путем натяжения пружины. Снимают устройство в порядке, обратном установке.

Второй способ условно назван способом нижней установки. Облучательное устройство устанавливают на опорную станину в зоне днища корпуса и поднимают вверх на определенную высоту, например, телескопическим способом.

Выбор способа определяют практическими условиями в конкретный момент времени на конкретном реакторе.

Преимущество первого способа - надежность сохранения вертикальности установки, гарантия прилегания к корпусу и возможность размещения детекторов по всей высоте от днища корпуса до зоны патрубков, включая всю высоту активной зоны и зону опорных конструкций. Кроме того, дозозатраты в первом способе установки значительно ниже, чем во втором. Преимущество второго способа - возможность установки детекторов в любом азимутальном секторе реактора.

Снимать устройство рекомендуется после недельной выдержки после останова реактора.

П1.3. Рекомендации по координатам размещения устройства у корпусов ВВЭР

Рекомендуемые азимутальные координаты размещения устройства с детекторами флюенса нейтронов у внешней поверхности корпусов ВВЭР для первого способа установки приведены на рис. 1 - 3. Второй способ установки не имеет ограничений по азимутальному размещению детекторов.

Рис. 1. Схема размещения облучательного устройства у корпуса ВВЭР-440 со стандартной загрузкой:

1 - корпус; 2 - ТВС; 3 - азимутальная штанга; 4 - вертикальная штанга

Рис. 2. Схема размещения облучательного устройства у корпуса ВВЭР-440 с кассетами-экранами:

1 - корпус; 2 - ТВС; 3 - азимутальная штанга; 4 - вертикальная штанга

Рис. 3. Схема размещения облучательного устройства у корпуса ВВЭР-1000 со стандартной загрузкой:

1 - корпус; 2 - ТВС; 3 - азимутальная штанга; 4 - вертикальная штанга

Приложение 2

(рекомендуемое)

Характеристики детекторов флюенса нейтронов

Таблица П2-1

Рекомендуемый для нейтронного контроля за корпусами ВВЭР набор детекторов флюенса нейтронов и их оценочные характеристики

Таблица П2-2

Характеристики продуктов реакций детекторов флюенса нейтронов [1]

Таблица П2-3

Оцененные максимальные скорости накопления флюенса нейтронов на внешней поверхности корпусов ВВЭР, нейтр./(см²×с), и азимутальные углы^**, где расположены эти максимумы

Приложение 3

(рекомендуемое)

Типовая методика определения отклика детекторов и оценки характеристик нейтронного поля

П3.7. Исходные данные

Для проведения вычислений необходимо иметь следующие исходные данные и характеристики детекторов:

А_0i - активность с погрешностью i-го детектора флюенса, измеренная в соответствии с разделом 5 на момент окончания облучения;

N_яi - число ядер нуклида-мишени в i-м детекторе с погрешностью q_N (паспортные данные);

d - толщина детектора по нуклиду-мишени для детекторов по реакции (n,g) для учета электронного самоэкранирования (паспортные данные), мг/см²;

l_i - постоянные распада (или периоды полураспада T_1/2) для продуктов реакций активации и деления (приложение 2);

cNp, cU - выходы Cs-137 в продуктах реакции деления на Np-237 и U-238 (приложение 2);

Е_эфф.i, s_эфф.i - эффективные пороги и сечения;

Т₀, Т_k, t₀ - календарное время начала и конца облучения и календарная продолжительность облучения;

Р(t) - история мощности реактора за время облучения (зависимость мощности реактора от времени);

f(t) - история локальной мощности за время облучения;

Р_ном - декларированный номинальный уровень мощности реактора. Сведения о времени облучения и мощности берутся из протокола облучения согласно пункту 4.6.

П3.2. Определение отклика детектора флюенса

П3.2.1. Откликом детектора флюенса является число реакций активации Q, произошедших в детекторе за время облучения, в расчете на одно ядро нуклида-мишени. Общеупотребительное название Q - активационный интеграл реакции активации (детектора).

П3.2.2. Активационный интеграл Q рассчитывают с использованием исходных данных, приведенных в пункте П3.1, по формуле:

,                                      (П3-1)

где М_р - поправка на историю мощности реактора и локальной мощности, которая учитывает образование и распад продукта реакции активации при изменении ППН за время облучения в месте облучения детектора;

С - поправки, рекомендации по определению которых приведены ниже;

.                                         (П3-2)

Для условия детектора флюенса при T_1/2 >> t₀ и точного вычисления интегралов в формуле (П3-2) погрешность поправки q_p не превышает 1 - 2 % (Р = 0,95);

С_в - поправка на выгорание, которая учитывает возможность уменьшения числа ядер продукта активации за счет реакции (n,g). Поправка существенна для реакции ⁵⁸Ni(n,p)⁵⁸Со при плотности потока тепловых нейтронов более 10¹² нейтр./(см²×c). При плотности потока 10¹³ нейтр./(см²×c) и продолжительности облучения от 50 до 300 сут. поправка С_в составляет от 1,05 до 1,15. Поправку С_в можно оценить экспериментально или расчетом (например, способом, изложенным в [3]). Для условий облучения в рамках данной задачи этой поправкой можно пренебречь;

С_f - поправка на фотоделение, которая учитывает появление регистрируемого продукта деления в облучаемом детекторе за счет реакции (g,f). Поправку С_f можно оценить расчетом на основе известных оценок нейтронного спектра j(Е) и фотонного спектра j_g(Е), а также сечений реакций (n,f) - s(Е) и (g,f) - s_gf(Е) по формуле:

.                                        (П3-3)

Если спектры известны из расчетов переноса нейтронов и фотонов в многогрупповом приближении, то поправку можно рассчитать по формуле:

,                                           (П3-4)

где s_i,g, s_i,n - групповые сечения i-й реакции деления под действием фотонов и нейтронов соответственно;

Ф_g, Ф_n - расчетные групповые плотности потока фотонов и нейтронов соответственно;

С_сэ - поправка на самоэкранирование, относящаяся только к детекторам по реакции (n,g). Она приводит значение активационного интеграла к условиям «тонкого» детектора. Для условий рассматриваемой задачи существенна поправка на самоэкранирование резонансов в сечении реакции (n,g). Рекомендованные подходы расчета такой поправки даны в [2]. Самоэкранированием детекторов в области тепловых нейтронов для рекомендованных реакций активации в рамках данной задачи можно пренебречь;

С_г - поправка геометрическая, вводимая для приведения всех измеренных активационных интегралов детекторов одной сборки к условиям облучения в единой точке пространства, в которой размещался основной детектор-монитор. Она учитывает градиент плотности потока нейтронов. Для i-го детектора С_гi определяется с помощью отношения показаний монитора вблизи детектора М_i и основного монитора М₀:

.                                                          (П3-5)

В качестве показаний детекторов-мониторов следует использовать скорость счета импульсов на радиометрической установке, приведенную на одно ядро. В качестве детекторов-мониторов следует выбрать один из пороговых детекторов флюенса (например, детектор Fe-54).

П3.2.3. Погрешность активационных интегралов для Р, равного 0,95, следует оценивать по формуле:

,                                          (П3-6)

где q_A - полная погрешность измерения активности детектора (берется из Сводного протокола по пункту 5.8);

q_N - погрешность числа ядер нуклида-мишени в детекторе (берется из Сводного протокола по пункту 4.6);

q_c - погрешность выхода Cs-137 в осколках деления (по приложению 2, табл. П2-2);

q_k - погрешность поправок М и С по формуле (П3-1).

П3.2.4. По результатам определения отклика детекторов флюенса составляется Сводный протокол определения активационных интегралов, в котором должны быть указаны: номера точек облучения, для которых определены значения активационных интегралов; активности детекторов, приведенные на одно ядро; реакции активации; значения активационных интегралов и их погрешности.

П3.3. Расчетно-экспериментальная оценка контролируемых характеристик поля быстрых нейтронов

П3.3.1. Контролируемыми нейтронными характеристиками по результатам нейтронно-активационных измерений в реакторах ВВЭР являются величины:

F_i - флюенсы нейтронов с энергией больше Е_эфф.i - эффективных порогов реакций активации из набора облученных детекторов;

Ф_i - скорости накопления флюенсов F_i;

Q^м_i - нормированные на показание монитора активационные интегралы используемых детекторов.

Дополнительными контролируемыми характеристиками могут быть аппроксимированные значения флюенса F(Е) и скорости накопления флюенса Ф(Е), определяемые на основе непосредственно измеренных величин и расчетных методов, аттестованных в установленном порядке.

П3.3.2. Флюенс нейтронов с энергией больше Е_эфф.i можно рассчитывать по формуле:

,                                                          (П3-7)

где Q_i - активационный интеграл i-й пороговой реакции активации, определяемый по формуле (П3-1);

s_эфф.i - эффективное сечение реакции для порога Е_эфф.i.

При известном спектре нейтронов эффективное сечение рассчитывается по формуле:

,                                             (П3-8)

где s_i(Е) - дифференциальное сечение дозиметрической реакции;

j(Е) - дифференциальная плотность потока нейтронов (спектр нейтронов) в точках за корпусом ВВЭР.

В многогрупповом представлении расчет выглядит так:

,                                             (П3-9)

где n = Е_эфф.i означает, что сумма берется по группам от первой до группы n, нижняя граница которой равна Е_эфф.i.

Погрешность F_i для доверительной вероятности 0,95 можно оценить по формуле:

,                                            (П3-10)

где d_Qi - погрешность активационного интеграла i-й реакции (из Сводного протокола по пункту П3.2.4);

q_s - разброс значений s_эфф.i при энергии Е_эфф.i для i-й реакции в спектрах рассматриваемого класса (например, см. Ярына В.П., и др. Методические указания. Государственная система обеспечения единства измерений. Характеристики реакторных нейтронных полей. Методика нейтронно-активационных измерений. МИ 1393-86. ВНИИФТРИ. М.: 1986).

П3.3.3. Расчет скорости накопления флюенса быстрых нейтронов для i-го порогового детектора можно рассчитать по формуле:

,                                                   (П3-11)

t_эфф - эффективное время облучения, которое определяется по формуле:

.                                                (П3-12)

Погрешность Ф_i для доверительной вероятности Р, равной 0,95, можно оценить по формуле:

,                                              (П3-13)

где  - погрешность флюенса F_i по пункту П3.3.2;

q_t - оценка погрешности t_эфф.

П3.3.4. Активационные интегралы, нормированные на показания детектора-монитора, являются спектральной характеристикой поля нейтронов.

Активационные интегралы Q_i, определенные по пункту П3.2.2, приведены с помощью поправочного коэффициента С_гi к условиям облучения в точке размещения основного детектора-монитора в сборке. Контролируемые характеристики Q_i^м - активационные интегралы реакций активации, нормированные на показания детектора-монитора, следует вычислять по формуле:

,                                                       (П3-14)

где Q_м - активационный интеграл порогового детектора-монитора.

Погрешности нормированных Q_i^м равны погрешностям соответствующих Q_i (по пункту П3.2.3), включая Q_м^м, равный 1.

П3.3.5. Аппроксимированные значения контролируемых характеристик представляют собой флюенсы нейтронов с энергией, отличающейся от эффективных порогов используемых детекторов. Наиболее характерными для материаловедения корпусов ВВЭР являются флюенсы нейтронов с энергией больше 0,1, 0,5 и 1 МэВ соответственно F_0,1, F_0,5 и F₁. Для определения этих величин используются в качестве исходных данных активационные интегралы Q_i (по пункту П3.2.2) или флюенсы Р_i (по пункту П3.3.2).